波函数的坐标表象与动量表象之间的关系,如何得出两者的归一化是同一的?
与
分别是波函数的坐标表象与动量表象,两者互为傅里叶变换:
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在
已经归一化的前提下,如何证明
也是归一化的?即:
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直接硬算就可以解决了嘛(这里我用题主在题目中的符号约定写一下):
昨天睡觉想了下,还是有很多不妥之处,因为实际上 并不能看作一个简单的二重积分,因为即使
是一个闭区间的特征函数,这个积分都是发散的, 所以勒贝格积分是没法用的,用黎曼积分的话无限区域二重积分貌似也没有好的定义。
这个只能看作累次积分 ,且顺序还不可交换,但是
是可以看作二重积分的,且对
的积分次序可换。
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设 ,在
处连续,且其傅立叶变换仍有
令 ,由
,且
有
若有 ,由于它在
处连续,对于
,存在
,使得
时
,从而
由于 是任取的,只能有
。
对于 只需令
由 有
最后补充一下,一般来说 函数普通的傅立叶变换是发散的,得做广义傅立叶变换,对于速降函数,显然它和它的傅立叶变换都是
,而且都处处光滑了,连续性肯定没问题。
那么根据上面的论证对于速降函数 肯定能保证
范数的不变性,然后利用
作为Hilbert空间,对偶空间与原空间范数相等, 以及
在
中稠密,就有:
这就可推出广义傅立叶变换在 中的幺正性和封闭性,更详细的就空白太小写不下了,溜了~~~
赞同另外的大佬,尽可能补充一点。
通过定义和计算,你应该可以对表象概念有一个更好的理解,就是说不同的表象只是态矢量所选择的基矢系,表象之间的变换只是基矢系发生了转动,而对态矢量的归一没有影响,当然这里的转动并不是三维空间中转动而是闵氏空间里的转动。
这里我们也可以看到,我们是不是也可以这样来理解,为了描述一个粒子满足不确定关系的,就要用动量和坐标张成的态矢量空间来描述?同样的道理,也提出了相应的薛定谔绘景(picture),海森堡绘景,狄拉克绘景,他们之间的关系也是数学空间上的旋转,这样来描述粒子的时间和能量的不确定性关系?
当然,我们不禁发现在能量-时间这一关系中,还有这个相互作用绘景(狄拉克绘景),不得不说这可能是由于4矢量中时间的特殊性,t带著一个虚数,这导致了爱因斯坦的E=mc^2,同时也预示著量子场论的必然出现。毕竟闵氏空间是3+1维不是单纯的4维。
上面许多都是参考和添油加醋,希望对你的理解有帮助。
本质都是态的模长为1,只是分别用两组基展开,波函数就是态在某个表象下的投影,这里应该也不需要用到动量本征态和位置本征态的内积..
用所谓」单纯的微积分证明"的话。。
是一件既没有意义又颇费功夫的事啊
此外&,也就是题主的psi(p,x)的求出需要用到坐标表象的动量算符,如果不用正则量子化这个"公理化"的思路的话,这个算符也需要用到态去计算,所以我才认为开始已经回答了题主的问题。态是比坐标表象本质的东西。
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