4-3-5 兩個超導體的情況
這一節提到的內容,拿了1973年的一半諾貝爾物理學獎。
有一半:"for their experimental discoveries regarding tunneling phenomena in semiconductors and superconductors, respectively",另一半"for his theoretical predictions of the properties of a supercurrent through a tunnel barrier, in particular those phenomena which are generally known as theJosephson effect"
(來自wiki)
1962年,Josephson 預言兩個超導體S和S』被絕緣層隔開時(絕緣層足夠的薄,厚度小於30A),庫伯對可以在這個junction中移動,從而產生supercurrent。
我們這一節就來描述這樣的系統:
有一種等價的推導公式4.108的方法,可能更加嚴格。
follow:
http://www.phys.shimane-u.ac.jp/mutou_lab/zakki/super/appendix/BCS_Josephson.pdf考慮兩個超導體用絕緣薄膜隔開,右邊的記作R,左邊的記作L。假設電子在左右tuneling的過程中,spin不變。
當上面的哈密頓量 作用在右邊時候,有一個電子對被破壞,其中一個電子從R移動到L。此時被破壞的態不再是基態。 再作用一次,就有一對電子從R移動到L。所以可以把 當做微擾,用微擾理論來看待。
從R到L的電流正比於單位時間內電子數的移動,電子數目算符為:
所以從R到L的電流為:
粒子數算符隨時間的演化可以用它和系統哈密頓量的對易關係表示。系統的哈密頓量為:
海森堡表象下,算符的演化為:
所以粒子數算符對時間的微分為:
粒子數算符與 是可以交換的,所以有:
公式9就直接展開,發現剛好抵消兩項。
把9帶入7,再帶入4得到:
我們接下來計算公式10中的T和T dagger對基態隨時間的演化。
兩個超導體並在一起的基態可以用direct product表示,
他的alpha和beta就是上一節中的gamma dagger和gamma。就是上一節中發明的解決了正交問題之後的描述基態的算符。
對於基態有:
當考慮上面的微擾之後,假設基態可以表示為:
一階修正為:
考慮二階微擾,公式10變為:
現在回到公式1,用產生湮滅算符表示出公式20,
我們可以把上面的公式用Bogoliubov quasiparticle算符表示,此時原本的超導態在這個表示下變成了真空態。比如有
同時,利用哈密頓量 在Bogoliubov表象下是正交的,我們有:
所以公式22變為:
利用Bogoliubov 算符的反交換性質,第5項和第8項是0。還利用:
31變為:
利用:
33告訴我們,對於兩個超導體L和R,如果energy gap的相位有差別,即便電壓是0,也會有電流移動,這個效應叫做DC Josephson effect。
得到課本4-110
這個系統的哈密頓量可以寫為:
可以寫為 ,分別是兩個超導體的哈密頓量。 在S側創造一個處於態k的電子, 在S』側消滅一個處在態l上的電子。
的本徵態是4-43的乘積。
一個與S有關,一個與S有關。
也即書上的4-103.
描述了 個電子在S側couples in pairs。 個電子在S』側。電子的總數2N是確定, 但是 是事先不知道的。我們來看看 和v有什麼關係。
熱力學告訴我們:
是化學勢。2的來源是這是一對電子。
我們目前假設S和S』之間沒有電壓。所以兩側的化學勢相等,有 ,並且 是簡併的????????
我們還可以從另一個角度計算電流。
http://publications.rwth-aachen.de/record/684349/files/684349.pdf?subformat=pdfa圖大概是這個樣子。。
這個thesis把課本4-110與4-111講的很清楚。
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