彈簧振子的共振
彈簧振子的共振
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彈簧振子在週期性驅動力的作用下,將會發生共振(Resonance)現象。共振是物理學中一個很重要的概念,這個概念出現在物理學很多的分支上,如力學(彈簧振子共振)、電路系統(LC共振)、光學(諧振腔)等等。
下以彈簧振子共振為例,推導和分析共振現象(包括振幅-頻率響應曲線、驅動力平均功率-頻率響應曲線)。很多力學教材只給出了振幅-頻率響應曲線,而沒有推導驅動力平均功率的表達式。
考慮一個質量為 ,勁度係數為 的彈簧振子,阻尼力為 ,且受到一個週期性的驅動力 的作用。如下圖所示。(註:寫成指數形式只是為了求解方便,實際上只有實部有物理意義。)
由受力分析可列出運動方程:
.
令 ,則上式可化為
. (1)
這是一個非齊次的二階常微分方程。本文僅考慮穩態解,不考慮瞬態的情況,故可設解的形式為 ,其中 與 無關。代入(1)式,可求得
.
可以看到 與驅動力的頻率 有關。
而且 的形式很像光學中的洛倫茲介電函數。實際上,光學中的洛倫茲線性就是源自於共振現象的。
方程(1)的穩態解為 . (2)
注意(2)式是複數形式,只有實部是有物理意義的。
下面我們可以求得振子的振幅
. (3)
可以看到,振幅與驅動力的頻率 有關。也就是說,在不同的驅動力頻率下,振子的振幅有不同的響應,此即振幅-頻率響應曲線。
曲線的形態為單峯形,在某個特定的頻率處,振幅取得最大值。這個頻率便稱為共振頻率。
將(3)式對 求導,利用極值條件 可求得共振頻率為
. (4)
可見,共振頻率和振子的固有頻率 稍有偏移,在無阻尼的情形下,兩者才完全相等。
下面我們考慮兩種極端的情形:
情形1:當 時, .此時驅動力為靜力。
情形2:當 時, .此時驅動力的頻率很高,振子由於慣性跟不上驅動力,因此沒有響應,振幅為0.
下面我們取特定的參數值,直觀地觀察阻尼係數 對振幅-頻率響應曲線的影響。
參數值的取值: , .
其中黑線、藍線和紅線分別代表阻尼依次增大。
可以看到,當阻尼為0時,振幅在共振頻率處趨於無窮大,且共振頻率等於振子的固有頻率。
當阻尼逐漸增大時,共振頻率與振子的固有頻率有所偏移,且振幅最大值逐漸下降。這是符合物理圖像的。
除了振幅,功率也是一個重要的物理量。下面對功率的表達式進行推導。這部分推導所用到的數學稍稍比上面複雜。要求功率,需要先求出速度。
把位移的解(即(2)式)中的第一項實際上是複數,因此其指數表達也帶有相位。把這部分相位吸收 ,可改寫為
. (5)
其中 ,代表位移的初相。
我們如果做出位移初相和頻率的曲線,可以發現,在共振頻率附近(但不嚴格重合),位移初相會有劇烈的變化,即相位突變。這個現象很有意思。在光學中,古斯-漢欣位移(Goos-Hanchen shift)與相位的變化率成比例關係。共振所引起的相位突變,往往伴隨著古斯-漢欣位移的增強。大的古斯-漢欣位移會有許多應用,如折射率感測器、生物感測器等等。
對上(5)式求導可求得速度的表達式
.
又因為 ,有
.
注意上式只有實部有物理意義。
則由 可求出瞬時功率。這裡要注意不可先由 先求出複數形式的功率,再去其實部得到實際的瞬時功率。因為兩個複數的實部的乘積並不等於這兩個複數的乘積的實部。因此,需要先對驅動力和速度求實部,再相乘得到功率。
則在一個週期內的平均功率為
.
其中 ,含有頻率變數。
現利用三角函數公式,把 這一項化簡為多項式的形式。
.
可得平均功率為
. (6)
至此我們得到了驅動力的平均功率與驅動力頻率之間的關係,稱為驅動力的平均功率-頻率響應曲線。曲線的形態也是單峯的,但其峯值頻率為 ,即與振子的固有頻率完全相等,這與振幅-頻率響應特性不同。
下面我們取特定的參數值,直觀地觀察阻尼係數 對驅動力的平均功率-頻率響應曲線的影響。
參數值的取值: , .
可以看到,無論阻尼值為多少,平均功率的最大值對應的頻率為振子的固有頻率。隨著阻尼值的增大,最大平均功率減小。這是符合物理圖像的。
下面我們引入頻率偏移量(detuning) ,研究固有頻率附近的曲線形態。
利用近似條件 ,代入式(6)可得
.
當 時, 取得最大值 。
當 時, 取得最大值的一半 。
即譜線的半高寬(FWHM)恰好為阻尼係數 .
從驅動力平均功率-頻率相應曲線上看,這個振子就像是一個二能級原子,激發態的頻率為 ,譜線寬度為 .
最後,可以用同樣的方法求出阻尼力的平均功率 ,且可驗證等式 恆成立。因為解是穩態的,驅動力和阻尼力在一個週期內做功的代數和必為零。
參考文獻:
【1】趙凱華,《新概念物理學教程——力學》.
【2】白守仁,受迫振動中的能量轉換[J], 大學物理, 6, 19 (1984).
【3】孫勇,特異材料電磁感應透明現象和亞波長腔天線的研究[D], 同濟大學博士學位論文 (2011).
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