在「線性代數」中已經學過「(有窮維)線性空間、子空間、線性變換的不變子空間」的概念。而Fourier變換就可以視為是某個函數空間上的線性變換,一個很自然的想法就是考慮Fourier變換的不變子空間。顯然,函數空間 和 都不是Fourier變換的不變子空間。
定義Schwartz空間 (取Schwartz的首字母S),也稱為「速降函數空間」。
或
引入記號「日本括弧 」定義為 。不難驗證:
以下兩種半範數
和
兩者可以相互控制。
(記號「日本括弧 」定義為 )
Schwartz空間主要兩點性質:
這就是為什麼稱為「速降函數空間」的原因。顯然, .
估計 即可。
利用球坐標換元,先做球面積分,再做徑向積分可得:
顯然, 是線性的,下面證明運算元的有界性。
這裡函數 的Fourier變換記為為 或者 。
可以看出, 可以將微分運算化為乘法運算,將乘法化為微分。
有了上述兩條性質,我們就可以來估計 的上界。
先做「點態估計」,再在不等式兩端取上確界 即可。
這就證明了
.
這裡的範數 是指Schwartz空間 的(半)範數,定義如前。
Fourier變換的初等性質是容易驗證的.
先聲明幾個記號。
可以證明
實際上, 就相當於 的對偶空間,在泛函分析中也會學到。顯然
因此,緩增 函數允許函數的模在無窮遠處趨於無窮大,但其增長速度不會超過某一多項式 ,這就是為什麼叫「緩增函數」的原因,因為增長速度比多項式緩慢。
可以證明,每個"緩增 函數"都是「緩增分布」,即
Proof:
設
要證明: 滿足
利用恆等變形,乘一個多項式除以一個多項式得:
這裡 是空間 的維數。
上式中的
這是因為被積函數只和 有關,它是徑向函數。
所以考慮徑向函數積分公式以及球坐標變換,先做「球面積分」,再做「徑向積分」
其中 是指 中的單位球體的球面面積。這種處理對於「徑向函數」特別有效。實際上 空間球坐標變換的Jacobi行列式為
所以
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可以看出,當 時,恆有 。
所以上述廣義函數的Fourier變換定義是特殊情形下Fourier變換性質的推廣。
Fourier變換和Sobolev空間範數 的聯繫:
,這裡
這是因為「Fourier變換的性質」——將微分運算化為乘法運算。
顯然,
一般的Sobolev空間的定義是
這裡的導數是分布意義下的導數。
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「多重指標」的定義以及性質
參考文獻:
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